{"id":1729,"date":"2019-05-22T02:47:44","date_gmt":"2019-05-22T02:47:44","guid":{"rendered":"http:\/\/www.meetyoucarbide.com\/single-post-tips-the-basic-principles-and-applications-of-molecular-dynamics\/"},"modified":"2020-05-04T13:12:05","modified_gmt":"2020-05-04T13:12:05","slug":"tips-the-basic-principles-and-applications-of-molecular-dynamics","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/tips-the-basic-principles-and-applications-of-molecular-dynamics\/","title":{"rendered":"Wskaz\u00f3wki: Podstawowe zasady i zastosowania dynamiki molekularnej"},"content":{"rendered":"
\n
\n
Aby mikroskopowy system symulacji odzwierciedla\u0142 makroskopowe zjawiska eksperymentalne, konieczne jest okresowe powielanie symulowanego systemu obiekt\u00f3w poprzez okresowe warunki brzegowe, aby unikn\u0105\u0107 efekt\u00f3w kraw\u0119dziowych, kt\u00f3re nie wyst\u0119puj\u0105 w praktyce. Zasadniczo badania teoretyczne dowolnego uk\u0142adu molekularnego wymagaj\u0105 rozwi\u0105zania zale\u017cnego od czasu r\u00f3wnania Schr\u00f6dingera. Jednak w praktyce wi\u0119ksz\u0105 uwag\u0119 przywi\u0105zuje si\u0119 do trajektorii j\u0105dra. Tak\u0105 trajektori\u0119 mo\u017cna uzyska\u0107, rozwi\u0105zuj\u0105c klasyczne mechaniczne r\u00f3wnanie ruchu za pomoc\u0105 aproksymacji Borna-Oppenheimera. Alder i Wainwright powiedzieli, \u017ce eksperymenty z symulacj\u0105 komputerow\u0105 stan\u0105 si\u0119 wa\u017cnym pomostem \u0142\u0105cz\u0105cym makroskopowe zjawiska eksperymentalne z mikroskopijn\u0105 natur\u0105. Po 10 latach od pierwszych eksperyment\u00f3w symulacji dynamiki molekularnej francuski fizyk Verlet zaproponowa\u0142 algorytm integracji dla r\u00f3wna\u0144 ruchu Newtona. Jednocze\u015bnie zaproponowano inny zestaw algorytm\u00f3w do generowania i rejestrowania par s\u0105siednich atom\u00f3w, co znacznie upraszcza obliczanie interakcji mi\u0119dzy atomami. Te dwa algorytmy s\u0105 nadal szeroko stosowane w praktyce w niekt\u00f3rych wariantach [1, 2].<\/div>\n
W ci\u0105gu ostatnich kilku dekad opracowano r\u00f3\u017cne metody symulacji na poziomie atomowym, w tym statyk\u0119 sieci, dynamik\u0119 sieci, Monte Carlo i dynamik\u0119 molekularn\u0105. Spo\u015br\u00f3d nich dynamika molekularna jest szczeg\u00f3lnie odpowiednia do badania deformacji plastycznych. Bada zachowanie procesu deformacji w czasie rzeczywistym poprzez rozwi\u0105zanie r\u00f3wnania Newtona uk\u0142adu interakcji atomowych niekt\u00f3rych okre\u015blonych funkcji potencja\u0142u interakcji mi\u0119dzyatomowych i obejmuje nie uproszczenie sieci. Harmoniczno\u015b\u0107, nier\u00f3wno\u015bci wysoko\u015bci napr\u0119\u017ce\u0144 wewn\u0119trznych i przej\u015bciowa reakcja uk\u0142adu.<\/div>\n
Dynamika molekularna polega g\u0142\u00f3wnie na mechanice newtonowskiej w celu symulacji ruchu uk\u0142adu molekularnego w celu wydobycia pr\u00f3bek z uk\u0142ad\u00f3w z\u0142o\u017conych z r\u00f3\u017cnych stan\u00f3w uk\u0142adu molekularnego, a tym samym obliczenia ca\u0142ki konfiguracji uk\u0142adu i dalszego obliczenia uk\u0142adu na podstawie wynik\u00f3w konfiguracji ca\u0142ka. Wielko\u015bci termodynamiczne i inne w\u0142a\u015bciwo\u015bci makroskopowe. Rozwi\u0105zuje r\u00f3wnanie ruchu dla uk\u0142adu wieloobiektowego z\u0142o\u017conego z j\u0105der i elektron\u00f3w. Jest to metoda obliczeniowa, kt\u00f3ra mo\u017ce rozwi\u0105za\u0107 problem dynamiki systemu wielu kompozycji atomowych. Mo\u017ce nie tylko bezpo\u015brednio symulowa\u0107 makroskopowe cechy ewolucji substancji, ale tak\u017ce zgadza\u0107 si\u0119 z wynikami bada\u0144. Podobne obliczenia mog\u0105 r\u00f3wnie\u017c zapewni\u0107 wyra\u017any obraz mikrostruktury, ruchu cz\u0105stek i ich zwi\u0105zku z w\u0142a\u015bciwo\u015bciami makroskopowymi, zapewniaj\u0105c pot\u0119\u017cne wsparcie techniczne dla rozwoju nowych teorii i koncepcji.<\/div>\n
Przedmiotem dynamiki molekularnej jest uk\u0142ad cz\u0105steczkowy. Interakcja mi\u0119dzy atomami w uk\u0142adzie opisana jest funkcj\u0105 potencjaln\u0105. Dlatego prawid\u0142owy wyb\u00f3r rodzaju funkcji potencjalnej i jej parametr\u00f3w odgrywa wa\u017cn\u0105 rol\u0119 w wynikach symulacji. W wi\u0119kszo\u015bci przypadk\u00f3w funkcja energii potencjalnej upraszcza opis deformacji geometrycznej cz\u0105steczki do tego stopnia, \u017ce stosuje si\u0119 tylko prosty sk\u0142adnik harmoniczny i funkcj\u0119 trygonometryczn\u0105; zamiast interakcji mi\u0119dzy atomami wi\u0105\u017c\u0105cymi, u\u017cywana jest tylko interakcja Coulomba i potencja\u0142 Lennarda-Jonesa. Po\u0142\u0105czone, aby opisa\u0107. W\u015br\u00f3d nich opis si\u0142y oddzia\u0142ywania mi\u0119dzy atomami jest zwykle empiryczny lub p\u00f3\u0142empiryczny, co mo\u017ce poprawi\u0107 wydajno\u015b\u0107 obliczeniow\u0105, ale nie mo\u017ce w pe\u0142ni ujawni\u0107 w\u0142a\u015bciwo\u015bci wielu wi\u0105za\u0144 elektronowych, szczeg\u00f3lnie z\u0142o\u017cono\u015bci zwi\u0105zanej z jego struktur\u0105 i chemi\u0105 w s\u0105siedztwo wad. Samozgodna funkcja wariacyjna. Funkcja potencja\u0142u EAM (Embedded-atom model) Daw i Baskws \u0142\u0105czy w pewnym stopniu w\u0142a\u015bciwo\u015bci wielu cia\u0142 wi\u0105za\u0144 elektronicznych.<\/div>\n
Wiarygodno\u015b\u0107 funkcji potencjalnej zale\u017cy g\u0142\u00f3wnie od dok\u0142adno\u015bci parametr\u00f3w pola si\u0142y, a parametry pola si\u0142y mo\u017cna uzyska\u0107 przez dopasowanie eksperymentalnych danych obserwacyjnych i kwantowo mechanicznych danych ab initio. Obecnie najcz\u0119\u015bciej stosowanym polem si\u0142y molekularnej w symulacji biologicznych uk\u0142ad\u00f3w makrocz\u0105steczkowych jest pole si\u0142y CHARMM i pole si\u0142y AMBER, kt\u00f3re jest polem si\u0142y molekularnej do wczesnych bada\u0144 makrocz\u0105steczek biologicznych. Istniej\u0105ce parametry pola si\u0142owego s\u0105 ci\u0105gle optymalizowane, a typy obj\u0119tych nimi cz\u0105steczek r\u00f3wnie\u017c si\u0119 rozszerzaj\u0105. Model gruboziarnisty zyskuje coraz wi\u0119cej uwagi w obliczeniowych badaniach biofizycznych, poniewa\u017c gruboziarniste cz\u0105stki s\u0105 zdefiniowane w tym modelu, odpowiadaj\u0105c kilku atomom lub grupom atomowym, a nawet cz\u0105steczkom w modelu wszystkich atom\u00f3w. Liczba cz\u0105stek w uk\u0142adzie jest zmniejszona, dzi\u0119ki czemu mo\u017cna znacznie poprawi\u0107 skal\u0119 czasow\u0105 i przestrzenn\u0105 symulacji, ale szczeg\u00f3\u0142y atomowe r\u00f3wnie\u017c zostan\u0105 utracone. Symulacje dynamiki molekularnej oparte na tym modelu s\u0105 odpowiednie do badania powolnych zjawisk biologicznych lub zjawisk biologicznych zale\u017cnych od du\u017cych zespo\u0142\u00f3w.<\/div>\n
Podstawow\u0105 zasad\u0105 projektowania podstawowego pola si\u0142y jest minimalizacja narzutu energii obliczeniowej w kroku czasu w celu maksymalizacji skali symulacji. Jest to szczeg\u00f3lnie wa\u017cne w przypadku pe\u0142nego pola si\u0142 atomowych, nawet w przypadku tak zwanego modelu gruboziarnistego. W szczeg\u00f3lno\u015bci zasada ta jest niezwykle wa\u017cna, je\u015bli chcesz symulowa\u0107 skale czasu w mikrosekundach, a nawet milisekundach.<\/div>\n
Rycina 1 pokazuje odwrotn\u0105 zale\u017cno\u015b\u0107 mi\u0119dzy czasem i przestrzeni\u0105 wymiar\u00f3w dynamiki molekularnej, od lewej do prawej na rysunku: (1) woda, podstawowe sk\u0142adniki kom\u00f3rek; (2) bydl\u0119cy inhibitor trypsyny, enzym, kt\u00f3rego \u201eZachowanie oddechowe mo\u017cna bada\u0107 w skali milisekundowej; (3) rybosomy, z\u0142o\u017cone urz\u0105dzenie biologiczne, kt\u00f3re mo\u017ce dekodowa\u0107 informacje genetyczne i wytwarza\u0107 bia\u0142ka; (4) fioletowe bakteryjne fragmenty b\u0142ony fotosyntetycznej, z 25 milionami atom\u00f3w, rysunek pokazuje kompleks gromadz\u0105cy \u015bwiat\u0142o osadzony w dwuwarstwie fosfolipidowej i centrum reakcji fotochemicznej.<\/div>\n
Rycina 1 Skala zale\u017cno\u015bci mi\u0119dzy czasem i przestrzeni\u0105 klasycznej dynamiki molekularnej<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Wraz z szybkim rozwojem procesor\u00f3w komputerowych i rozwojem masowo r\u00f3wnoleg\u0142ych architektur obliczeniowych, po\u0142\u0105czeniem masowo zr\u00f3wnoleglonych lub zastrze\u017conych technik architektury ze skalowalnymi programami dynamiki molekularnej, symulacje komputerowe wahaj\u0105 si\u0119 od przemieszcze\u0144 do mechanizm\u00f3w deformacji opartych na granicach ziarna. Ca\u0142y zakres wielko\u015bci ziaren otwiera nowe mo\u017cliwo\u015bci eksploracji granic badawczych system\u00f3w materia\u0142owych.<\/div>\n
Na przyk\u0142ad William Gon\u00e7alves i in. wykorzysta\u0142 funkcj\u0119 potencjaln\u0105 Wolf BKS (van Beest, Kramer i van Santen) do opisania interakcji mi\u0119dzy atomami, u\u017cywaj\u0105c wielkoskalowego symulatora r\u00f3wnoleg\u0142o\u015bci atomowej \/ molekularnej LAMMPS (Large-Atomic \/ Molecular Massively Parallel). Symulator) bada\u0142 dynamik\u0119 molekularn\u0105 elastyczno\u015bci i wytrzyma\u0142o\u015bci aero\u017celi krzemionkowych. Wykorzystali algorytm pr\u0119dko\u015bci-Verleta i krok czasowy 1,0 fs oraz zastosowali okresowe warunki brzegowe we wszystkich trzech kierunkach.<\/div>\n
Ryc. 2 to schemat 3D symulowanej pr\u00f3bki o du\u017cej obj\u0119to\u015bci ponad 7 000 000 atom\u00f3w, sekcja pr\u00f3bki o grubo\u015bci 20 nm i cz\u0119\u015bciowy powi\u0119kszony widok (niebieski to atom tlenu, czerwony to atom krzemu) oraz rysunek 3 (a ) to aero\u017cel 803 nm 3. Pr\u00f3bk\u0119 poddano jednoosiowemu testowi rozci\u0105gania w celu uzyskania krzywej napr\u0119\u017cenie-odkszta\u0142cenie wynosz\u0105cej 300 K, (bd) jest typowym obrazem p\u0119kania ci\u0105gliwego i (e) logarytmiczn\u0105 zale\u017cno\u015bci\u0105 mi\u0119dzy wytrzyma\u0142o\u015bci\u0105 na rozci\u0105ganie a obj\u0119to\u015bci\u0105 pr\u00f3bki. Przeanalizowali, \u017ce w celu zapewnienia w\u0142a\u015bciwej oceny w\u0142a\u015bciwo\u015bci mechanicznych, takich jak elastyczno\u015b\u0107, wielko\u015b\u0107 symulowanej pr\u00f3bki jest co najmniej 8 razy wi\u0119ksza od wielko\u015bci por\u00f3w, podczas gdy aero\u017cel krzemionkowy o dodatniej wysoko\u015bci powierzchni wymaga stosunkowo niskiej pr\u0119dko\u015bci odkszta\u0142cania, aby zapewni\u0107 quasi- warunki statyczne.<\/div>\n
Ryc. 2 Symulowana pr\u00f3bka aero\u017celu krzemionkowego (ponad siedem milion\u00f3w atom\u00f3w)<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Ryc. 3 Krzywa napr\u0119\u017cenie-odkszta\u0142cenie (a), zale\u017cno\u015b\u0107 si\u0142a-obj\u0119to\u015b\u0107 (e) i obraz z\u0142amania (bd) jednoosiowego testu na rozci\u0105ganie<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Zasadniczo krytyczny rozmiar ziarna dc wynosi oko\u0142o 20-30 nm, a wi\u0119ksze odkszta\u0142cenie dla rozmiaru ziarna (50-100 nm) jest determinowane g\u0142\u00f3wnie przez przemieszczenia; gdy rozmiar ziaren jest mniejszy ni\u017c 30 nm, jest on g\u0142\u00f3wnie zdominowany przez proces deformacji GB, a wielko\u015b\u0107 ziaren jest zmniejszona. Powoduje to zmniejszenie si\u0142y i stresu p\u0142yni\u0119cia, tj. \u201eEfekt przeciw Halla-Petcha\u201d. Jednak obszerne por\u00f3wnanie potencja\u0142\u00f3w wielu cia\u0142 i par u\u017cywanych do modelowania GB w metalach fcc i bcc ujawnia, \u017ce istnieje niewielka r\u00f3\u017cnica jako\u015bciowa w zachowaniu przewidywanym przez te r\u00f3\u017cne opisy si\u0142, co sugeruje, \u017ce efekty wielu cia\u0142 mog\u0105 nie dominowa\u0107 w zachowaniu GB.<\/div>\n
Bejaud, J. Durinck i in. wykorzystano symulacj\u0119 dynamiki molekularnej do badania interakcji mi\u0119dzy zdeformowanymi bli\u017aniakami i nanostrukturalnymi interfejsami Cu \/ Ag, a tak\u017ce przeanalizowano wp\u0142yw struktury interfejsu na zarodkowanie, ekspansj\u0119 i pogrubienie bli\u017aniak\u00f3w oraz wyja\u015bniono interfejs niedopasowania. Rola siatki przemieszcze\u0144. Ryc. 4 pokazuje siatk\u0119 cz\u0119\u015bciowego przemieszczenia Shockleya (pod\u015bwietlon\u0105 czarnymi liniami), tr\u00f3jk\u0105tny wz\u00f3r (bia\u0142a sekcja) i rozk\u0142ad b\u0142\u0119d\u00f3w w stosie na interfejsie. Spo\u015br\u00f3d nich atom jest zabarwiony zgodnie z centralnym parametrem symetrii, niebieski atom znajduje si\u0119 w idealnym \u015brodowisku FCC, a czerwony atom jest w b\u0142\u0119dzie w stosie lub w bli\u017aniaku.<\/div>\n
Rysunek 4 (a) Widok z g\u00f3ry atom\u00f3w Cu i Ag wzd\u0142u\u017c interfejsu: (ai) interfejs COC, (a.ii) interfejs TO, (b) widok z boku wzd\u0142u\u017c kierunku X = <011>: (bi) w COC W interfejs i przypadek, sp\u00f3jny region naprzemiennie z nieod\u0142\u0105cznym regionem b\u0142\u0119du stosu (ISF), (b.ii) interfejs TO, a obszar podw\u00f3jnej defektu ci\u0105gle istnieje w warstwie Cu i warstwie Ag.<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Rycina 5 pokazuje krzyw\u0105 napr\u0119\u017cenie-odkszta\u0142cenie i stosunek atomowy bli\u017aniak\u00f3w w funkcji odkszta\u0142cenia. Dzi\u0119ki analizie odkryli, \u017ce interfejs mo\u017ce bezpo\u015brednio lub po\u015brednio indukowa\u0107 zarodkowanie podw\u00f3jnych dyslokacji poprzez dyslokacje Lomeru oraz w jaki spos\u00f3b heterogeniczna struktura interfejsu wp\u0142ywa na r\u00f3\u017cne etapy procesu mechanicznego twinningu, wp\u0142ywaj\u0105c w ten spos\u00f3b na tworzenie tantalu w nanostrukturalnym Cu \/ Ag. Wielko\u015b\u0107 kryszta\u0142u. Ta metoda w skali atomowej zapewnia przydatne podstawy teoretyczne do mechanicznego procesu twinningu w kompozytach w nanoskali.<\/div>\n
Rycina 5 (a) krzywa napr\u0119\u017cenie-odkszta\u0142cenie, (b) stosunek atomowy bli\u017aniak\u00f3w w funkcji odkszta\u0142cenia<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Projektowanie materia\u0142\u00f3w wielowarstwowych w celu dostosowania w\u0142a\u015bciwo\u015bci mechanicznych jest gor\u0105cym tematem przy kontrolowaniu mechanizmu deformacji, poniewa\u017c twinning pozwala na w\u0142\u0105czenie w\u0142a\u015bciwo\u015bci mechanicznych nanowarstw i materia\u0142\u00f3w nanokrystalicznych. W zwi\u0105zku z tym niniejsze badanie stanowi klucz do zrozumienia mechanizmu interakcji podw\u00f3jnego interfejsu i potwierdza pogl\u0105d, \u017ce interfejsy heterofazowe promuj\u0105 twinning.<\/div>\n
W przypadku bardzo drobnych warstwowych kompozyt\u00f3w zawieraj\u0105cych metale strukturalne hcp o niskiej symetrii, du\u017ca liczba heterointerfejs\u00f3w mo\u017ce skutecznie absorbowa\u0107 defekty, takie jak wolne miejsca i atomy \u015br\u00f3dmi\u0105\u017cszowe spowodowane promieniowaniem j\u0105drowym, a same metale hcp maj\u0105 nisk\u0105 g\u0119sto\u015b\u0107, wytrzyma\u0142o\u015b\u0107 w\u0142a\u015bciw\u0105, aw ostatnich latach , sze\u015bciok\u0105tne materia\u0142y wielowarstwowe z\u0142o\u017cone z Ti, Zr, Mg i innych metali zacz\u0119\u0142y przyci\u0105ga\u0107 uwag\u0119 ludzi ze wzgl\u0119du na ich wysok\u0105 sztywno\u015b\u0107 w\u0142a\u015bciw\u0105 i dobr\u0105 przewodno\u015b\u0107 elektryczn\u0105 i ciepln\u0105. Jednak w por\u00f3wnaniu z metalami fcc i bcc o symetrii struktury krystalicznej metal hcp ma s\u0142ab\u0105 zdolno\u015b\u0107 do odkszta\u0142cania plastycznego w temperaturze pokojowej, co ogranicza u\u017cycie powi\u0105zanych materia\u0142\u00f3w kompozytowych.<\/div>\n
Opr\u00f3cz przestrzennej i czasowej rozdzielczo\u015bci skali atomowej, symulacja dynamiki molekularnej mo\u017ce opisa\u0107 zachowanie w pe\u0142ni scharakteryzowanego idealizowanego modelu nanokryszta\u0142u, takie jak struktura mi\u0119dzyfazowa, si\u0142a nap\u0119dowa i mechanizm atomowy; z drugiej strony mo\u017ce znajdowa\u0107 si\u0119 na bardzo wysokich granicach i pozycjach ziarna. Du\u017ce odkszta\u0142cenie plastyczne zaobserwowano przy niew\u0142a\u015bciwej g\u0119sto\u015bci. Na przyk\u0142ad mechanizm zarodkowania dyslokacji, hartowanie granicy ziarna, bli\u017aniacze mechaniczne w nanokrystalicznym Al, redukcja wielko\u015bci ziarna z przemieszczenia do mechanizmu deformacji opartej na granicy ziarna, obserwacja pasma \u015bcinania i jego zale\u017cno\u015bci powierzchni p\u0119kania.<\/div>\n
Ponadto w praktycznym zastosowaniu i procesie badawczym, modelu teoretycznym dla r\u00f3\u017cnych opis\u00f3w i wybor\u00f3w problem\u00f3w, dynamika opracowa\u0142a wiele ga\u0142\u0119zi teoretycznych, na przyk\u0142ad Jian Han, Spencer L. Thomas z University of Pennsylvania i inni polegaj\u0105 na si\u0142a granicy Opis od\u0142\u0105czenia podsumowuje poj\u0119cie dynamiki granicy ziarna materia\u0142\u00f3w polikrystalicznych, Zheng Ma i in. bada\u0142 kinetyk\u0119 opad\u00f3w FeCO3, a tak\u017ce kinetyk\u0119 powierzchni \/ interfejsu.<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n

<\/p>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

In order for the microscopic simulation system to reflect the macroscopic experimental phenomena, it is necessary to periodically replicate the simulated object system through periodic boundary conditions to avoid edge effects that do not exist in practice. In principle, the theoretical study of any molecular system requires the solution of the time-dependent Schr\u00f6dinger equation. However,…<\/p>","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_jetpack_memberships_contains_paid_content":false,"footnotes":""},"categories":[79],"tags":[],"class_list":["post-1729","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-materials-weekly"],"jetpack_featured_media_url":"","jetpack_sharing_enabled":true,"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1729","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=1729"}],"version-history":[{"count":0,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1729\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=1729"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=1729"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pl\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=1729"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}